7300ndyvo4偏振特性

　　在过去的半个世纪当中激光为主的光学领域的新的效应新的影响正在显现,渐渐地物理光学成为了现代物理学的一个重要课程,并且也使它成为高技术光电子等行业的重要基础课题,其中上转换发光的探究就是它的一个领域。激光应用技术,不管哪一种都是应用激光的特征或激光振荡器的特性的激光亮度上是一致的,因此，它可以是一个很好的定向光束;假设用透镜等聚焦,那么光束可以集中到一个小的焦点上;这些是其他光源不具备的特征。还有,激光振荡的振幅和频率可以自由控制,可以产生纳秒微秒和亚微秒的超短脉冲;光调频和相位调制也是可能的;同时也实现了光的高次谐波和光混频等的频率转换;这都是以激光的光电场和物质的相干非线性相互作用为基础的。在和物质碧玺影响时：脉冲能量变高,随之出现众多问题,比如强光自汇聚、受激拉曼散射与布里渊散射等众多非线性的光学反应；此外在精细制造、超快过程测试等部分被普遍使用。钒酸盐晶体是最佳激光晶体原料,此处掺钕钒酸钇(Nd:YVO4)是最初被大众所了解,目前逐渐被当做商业化激光增益原料被普遍使用到现实生活的所有部分,此外其和掺钕钇铝石榴石与掺钛蓝宝石成为主要晶体。掺钕钇晶体被普遍使用到功率不大的半导体泵浦激光器的活性介质。主要基质YVO4晶体是四方晶系,具备强大的自然双折射问题,掺钕离子之后具备强大的偏振吸纳与辐射特点,可以促使激光输出表现出线性偏振。钒酸钇(YVO4)晶体在钒酸盐晶体内上世纪之后的分析占大部分,具备较高价值。其原本是四方晶体,结构和皓英石类似,掺杂离子可替位的Y离子点的对称性是D2a,晶体空间群为D4h,是功能完善的双折射的单轴晶体,透光性能子在40-5000m0光谱范围内均具备较高的光学透明性，因此是偏振器、荧光剂与激光基质原料。Nd:YVO4晶体垂直于光轴的跃迁截面(a⊥=6.5×10-19cm2)远远小于平行于光轴的跃迁截面(a∥=2.5×10-18cm2。设计了一种简单的有效折叠腔,用具有部分透射率的平面反射镜做成谐振腔的腔镜,让其激光单路输出,激光器输出的利用率的提高使致激光器的实用性增强了。利用计算机分析了谐振腔内元件的参数对腔内光斑分布的影响。利用自聚焦透镜对激光二极管进行修正,实现了端面抽运Nd:YVO4半导体可饱和吸收镜连续波锁模稳定。比如Nd:YVO4晶体的π偏振光谱的最高点在偏振光谱1064nm周围存在着明显的差异,而σ偏振荧光光谱的最高点在1066nm附近。如果能有效利用激光晶体偏振光谱的特性上的差异,选择实现特定偏振的激光来输出,丰富晶体激光器的波长，实现激光的特殊应用是非常重要的。设计到Nd:YVO4晶体的偏振激光的特性，不同方向光峰波长的区别,通过PBS来选择不同偏振激光,再结合激光晶体沿通光方向旋转，因此分别对Nd:YVO4晶体的π方向和σ方向的偏振激光性能开展了实验研究[5][]。

　　2.1.1激光的基本原理及背景

　　光和物质相互之间的作用，实际上是构成物质的微观粒子辐射或吸收光子，并改变它们本身运动状况。微观粒子是具备一组能级的，在正常状态下这些能级是分立的。粒子与光的相互作用的状态，在任何给定的时刻某一能级相对应的物质的粒子与光相互作用的状态，又或者是说把它放在某一个能级上与光子相互作用的时候，粒子会从一个能级跳跃到另一个能级上，并辐射或吸收光子其频率为ν=△E/h，（△E为光子的能量值即是两能级的能量差，h为普朗克常量）。大物理学家爱因斯坦是激光的理论基础的起源，在二十世纪初期爱因斯坦发指出全能的技术观点‘光和物质彼此影响’。此观点表示在构成物质的原子，会出现多种数目的粒子分布在多种层面上，在高水平的粒子被某光子刺激，能量也会从高转变成低，此时辐射和刺激其的光相同，此外在上述状态中，会出现弱光激发出强烈的光的问题。这就是‘受激辐射的光放大’，也就是激光。激光和现实中其余发光相似，主要是因原子或分子、离子与相关跃迁造成的，此外由自发辐射造成。差异点是一般光源开始到最后全部由自发辐射导致，因此其会包含多种频率或波长与颜色分量，此外也会随之向其余方向发散，激光在早期短暂时间内依靠自发辐射，此后过程中和受到的激辐射相关。就是因为这样，导致激光的颜色相对更纯，甚至不存在发散现象，其强度也更高。就是由于上述特点导致其在全部行业都可以使用，也得到了各领域人员的认可[1]。

　　2.1.2激光的特性:

　　激光发射与形成过程的独特性促使激光具有一般光所缺乏的优势，接下来开展详细分析。

　　（1）单色性:也就是一般光源发射出的光子,频率出现差异,所以产生众多颜色。但是激光却并非如此，所有频率都一样,因此激光是最佳单色光源。由于光的生物效应明显依靠光波长,导致此单色性特点可以在临床诊治上发挥积极影响。此外上述单色特点也可以使用在光谱科技和光学测试中,让其变成当前医学分析与临床诊治的关键方式。

　　⑵方向性:因为激光束的发散角不大,大致是平行光线,如同激光照射在月球上产生的光斑直径只有大概一公里。然而一般光源散发的光会照射到各个角度，要想让一般光沿着特定方向汇聚就需要使用聚光设备，即使是最佳探照灯,假如要把其投射到月球上,光斑直径也许就扩散到一千公里左右。其所具备的方向性好的优势大部分被使用在医学领域，通常是激光能量可以在空间内全面汇聚,进而让激光束成为手术刀。另外,因为几何光学,平行性较高的光束利用聚焦减少焦斑大小,此外其也具备单色性好的优势,聚焦之后并不会出现色散像差的问题,促使光斑尺寸持续减少,甚至低于微米级,可以被当成分割细胞或分子的精巧“手术刀”。

　　⑶相干性好:由于受到激辐射光子在相位上相同,此外谐振腔选模的影响,促使激光束横截面上的不同点之前具有稳定的相位关系,因此具备较好的相干性；然而因为自发辐射造成的一般光属于非相干光。激光具备最佳的相干光源，由于激光器的产生,可以让此科技得到较好的发展,全息科技变成现实。

　　⑷亮度高:激光亮度和一般光源相比更高，甚至高出一千倍,当前是已知的最亮光源,较强激光可以形成上亿摄氏度的温度。高能量就是确保激光使用在医学中的主要属性。此外还能通过激光的高能量促使其使用到工业以及国防领域等。

　　这些以外激光还有偏振特性，激光是偏振的，由于激光如果反射到激光器内部会损坏激光器，所以激光出来的时候会通过隔离器就是偏振片。所以是激光是偏振的。激光本身不是偏振的只不过用的时候要搞成偏振的。

　　2.1.3激光器的构成:

　　激光器是可以发射激光的设备。世界首台微波量子放大器出现在二十世纪中期，得到相干性高的微波束。在此后肖洛与汤斯将此放大器的理论使用到光频范围，表示出现激光的方式。首台红宝石激光器也在十年之后被梅曼等专家设计出来；氦氖激光器在此后不久由贾文等人设计产生；随之砷化镓半导体激光器由霍耳等人设计，自此，类型不断增加。假如依照工作介质进行分析，激光器被划分成固体和染料等多种类型。近期也设计出自由电子激光器，工作介质是在周期性磁场运作的高速电子束，激光波长甚至能包含微波到X射线的所有波段。假如依照工作形式分类，脉冲式、有连续式、调Q与超短脉冲式等诸多种类，此处脉冲式输出大部分是较大功率。多种类的激光器所发出的激光波类型不同，最长波是微波波段的0.7毫米，最短是远紫外区的210埃，此外其他类型的激光器也在分析中。其通常包含下面几个方面：

　　⑴、工作介质

　　激光的形成需要具备符合的工作介质，其可以是液体、固体、气体或者是半导体。在其中能完成粒子数的反转，是生产得到激光的现实基础。因为亚稳态能级的出现，对完成粒子数的反转相对便利。目前工作介质类型众多，能够形成的激光波长类型众多，甚至包含真空紫外等。

　　⑵、激励源

　　为了让工作介质中存在粒子数之反转，利用激励原子系统，让其处于能级的粒子数增多。普通可用气体放电的方式利用有动能的电子刺激介质原子，属于电激励；还能使用脉冲光源照射工作介质，属于光激励；去除上述方式，也存在其他方式。上述多种类型的方式被直接叫做泵浦或抽运。为了得到充足的激光输出，需要持续不间断的“泵浦”进而维持处于上能级的粒子数更多。

　　⑶、谐振腔

　　符合的工作物质与激励源出现之后就可以完成粒子数反转，然而上述出现的受激辐射强度也许会弱化，不能使用到现实中，因此大众开始使用光学谐振腔开展放大。其中光学谐振腔，本质上是在激光器两端装置两块反射率较高的镜；一片基本全反射，一片光大多数反射、少部分透射，进而激光通过此镜子射出。剩下被反射到工作介质的光，再次诱发全新受激辐射后，继而被放大。所以光在谐振腔中反复游荡，甚至存在连锁效应，不断被放大，出现较强的激光，可以从少数反射镜子一边输出[1]。

　　2.2.1.激光束的产生

　　得到激光束的理论过程为：

　　⑴、根据外部能量激发的介质分子跃迁到可出现受激辐射的能级；

　　⑵、高能级的介质分子能随时跃迁到低能级，此外发射光子；

　　⑶、此能级可出现受激辐射，所以在光子，击中其他位于此部分的介质分子时，此分子随之出现受激辐射问题，受入射光子的激发从此部分跃迁到其他部分，此外会发射和入射光子相同的光子；

　　⑷、上述环节都需要在谐振腔内开展，由于谐振腔两边是平行反射镜，之间的距离是受激辐射波长的数倍。导致必须全部垂直在反射镜的辐射才可以留下；

　　⑸、被选择方向上的辐射会持续增殖产生相干性较好的激光光束；跃迁到低能级的介质分子在外部能量影响下继续回到高能级，让其确保稳定提供所需要的介质分子；

　　⑹、谐振腔一端方的反射镜具备相应透射率，利用此部分反射镜透射的激光束来处理现实问题，也被当前各领域所使用。[4]。

　　总而言之，激光是介质被激发之后完成粒子数反转出现的光放大的汇聚。假如不存在谐振腔，出现的光也许就会马上向其他方向发散而不能产生激光，因此激光器需要具备谐振腔。此部分的功能是选择方向相同、频率稳定的光进行放大，继而将其余方向与频率的光限制起来。不按照谐振腔轴线运动的光子会马上进入到外界，不会和激活介质触碰。按照要求运动的光子束会在腔内稳定前行，此外经过反射镜的反射持续反复运作，造成振荡，运作时期持续与受激粒子相遇，进而受激辐射，按照轴线运行的光子持续增殖，在腔内产生传播方向相同、频率与相位一样的激光[1]。

　　通常在激光器的多种使用中都提出其需要表现出现有的波长调谐范围。使用不同形式造成谐振腔有源介质折射率和禁带宽度的改变,进而完成波长调谐，也就是此设备的主要原理。其具备的调谐特点,表示激光器的输出光谱特性伴随调谐电流和运作温度而持续变动。依照激光器的调谐特点的的方式主要是稳态与动态特性,依照光谱表征参数也涵盖激射模式、波长、光功率等多个方面的特性，假如依照调谐形式还能被划分成电流与温度两方面特性。

　　其中在改变激光器注入电流时,可确保输出的波长调谐，主要是由于其谐振频率和有源层介质的折射率相关,其中折射率会根据载流子浓度和电流变动而出现变动。在稳态下,半导体材料折射率和电流变化之间为线性关系n(1)=nl+K,（n是参照注入电流L时的折射率,K是比例系数），腔内第N级谐振激光模式的角频率o和折射率相关。

　　其中所具备的有源区介质的带隙能量和费米能级全部是温度函数,峰值增益波长和有效折射率需要依靠温度。所以在修改运作温度时,就能完成现波长调谐。此处输出的中心波长伴随温度而变动的因素主要是下面几个部分:1.红移：设备温度升高造成有源区介质原料禁带宽度过窄,之后造成激射光波向长波长方向转变。2.有源区半导体原料的真实折射率与谐振腔真实长度伴随温度改变而改变。所以,温度变动造成不同激射模式光谱峰值波长的转变。普通激光器的实际温度变动对波长产生的作用超过电流,如同DFB激光器的温度调谐速率典型值会超过电流调谐速率。然而值得关注的是，工作温度的变化对输出光功率影响并不大,此外温度调谐波长的反应时间短暂,尤其是温度高的时候,平稳载流子浓度所需的增益、综合效率随之下降、阈值电流提高。乃至出现跳模或者多模激射，上述情况不利于温度调谐的使用[6]。

　　Yvo4晶体是在二十世纪六十年代第一次使用降温法从NaVO2熔体中得出的,上述方式在不久之后Ballman等专家得到专利,然而上述方式只能得出较小的晶体。几年之后首个较大的晶体被Rubin与V an uitert使用czochralski(CZ)科技得出:此后Dess与Blair随之撰写使用CZ科技得出Yvo4晶体的论文，之后其余专家与学者开始不断撰写使用此科技的成果，在上世纪末期LD泵浦源产生，全球光通讯行业得到良好发展，为钢酸钇的使用营造和谐的稳定环境，此外也奠定了坚实的技术基础。所以也开始出现众多全新的方式,此晶体的发展得到广泛的重视。在上世纪末期之后钒酸盐晶体相关分析大部分是钒酸钇(YVO4)晶体,也是具备现实意义的晶体。其主要结构和皓英石类似,晶体空间群是D4h,掺杂离子可替位的Y离子点的对称性是D2a,属于功能齐全的双折射单轴晶体,透光性能子可以在40-5000m0光谱领域内出现高度光学透明性，也是偏振器等部分的原料。上世纪末期美囯率先普遍使用在光纤通讯行业内,且开始取代金红石和方解石在0.5到3um波长范畴内做偏振器。其成为单晶具备高的激光损害阈值与齐全的机械功能和化学平稳性、激光发射截面大、泵浦阈值过度等优势也是此类激光晶体的主要材料。参加多种不浓度稀土离子的钒酸钇晶体被公认为是效率较高的激光晶体。因为Nd高子的第4能级5s与5p电子层受到晶格场的影响不大、具有较长的荧光时间与线宽较窄，此外在可见区和近红外区中出现吸收指数高，此外可以吸收带荧光分支比大能量集中具备位于基态之上更高的激光跃迁能级,所以在一般温度下可以轻松完成长久运作任务。到现在以YVO4晶体为基础的激光晶体内,与之相关的分析大部分是晶体和其激光发射截面大、泵浦阈值低可完成接连运作等优势,最初在上世纪中期开始得到物理光学术领域的重视，此外被给予较高评估。后来在利持宣传与市场需求的持续影响下,Nd:Yvo4单晶得到相应的发展，目前其逐渐在更多部分表现出专业属性，让其变成激光晶体材料内备受关注的部分。YVO4晶体主要具备强大的振子强度，此外也表现出较高的多声子无辐射独有的上转换发光特点，此外具备较高的斜率效率，在1.06mm处出现受激，激光器在1.44mm处的激光截面和1.32mm处的相比更高，上述全部是Nd:YVO4所具备的主要优点，所以对其开展全面分析具有较高的现实价值[11]。

　　4.2.1激光的偏振特性研究实验

　　通过用偏振分束器（ＰＢＳ）选择性地对Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体π和σ偏振的激光输出开展实验研究。由于四方晶体系的Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体偏振荧光光谱的差异，使输出π和σ偏振激光的性能差别。实验中利用ＰＢＳ的反射光束主动选偏，结合激光晶体沿通光方向旋转，分别对Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体的两个能级跃迁的偏振激光性能进行测试。在１１Ｗ的入射抽运功率下，基于４Ｆ３／２～４Ｉ１１／２能级跃迁获得了π偏振１０６４．３ｎｍ激光输出的σ偏振１０６６．７ｎｍ激光输出；基于４Ｆ／２～４Ｉ１３／２能级跃迁分别获得了２．９Ｗ的π偏振激光输出和１．６Ｗ的σ偏振激光输出，但波长均为１３４１．８ｎｍ。实验结果表明：ａ轴切割Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体的π偏振激光输出有更高的转换效率，而σ偏振激光输出则有更长的激光谱线。

　　4.2.2激光偏振选择实验装置设置

　　为了选择性地实现Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体在π偏振或σ偏振的激光输出，采用镀过对应波长激光增透膜的ＰＢＳ来选择对应偏振激光进行振荡。ＰＢＳ经电介质分束膜反射ｓ偏振分量，而允许ｐ分量通过，可以分离ｓ偏振分量和ｐ偏振分量，如图１所示。

　　图１ＰＢＳ偏振分光特性

　　ＰＢＳ作为偏振器件使用时主要利用它的透射光束，因为透射光束的消光比例ＴＰ：ＴＳ会大于１０００：１，但反射光束的消光比却只有２０：１～１００：１。而反射光束的反射率达９９％，明显会高于约为５％的透射光束的透射率。所以在设计激光偏振选择实验系统时利用其反射光束，减少激光振荡的腔内损耗。Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体的π和σ偏振激光振荡通过旋转激光晶体，以使其偏振方向（π或σ偏振）与ＰＢＳ的ｓ偏振分量的方向一致。实验采用半导体激光端面抽运系统，装置示意图如图２所示。

　　图2端面抽运Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体π和σ偏振激光实验装置

　　所使用的激光晶体为通光方向沿晶轴ａ轴切割，尺寸为３ｍｍ×３ｍｍ×１０ｍｍ，掺钕离子分数为０．３％的Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体。通光面抛光后镀对抽运光８０８ｎｍ反射率Ｒ＜０．２％、１．０６μｍ的增透膜。把晶体使用铟箔包裹之后放在循环水冷铜块中，表层温度大概是18°Ｃ到２０°Ｃ左右。抽运源为光纤耦合的８０８ｎｍ半导体激光器，此时光纤数值孔径是０．２２，芯径是２００μｍ。抽运光经过消色差透镜构成的耦合透镜组准直聚焦成直径大概是３２０μｍ的光斑，进入到Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体内。激光谐振腔主要包含ＰＢＳ与不同腔镜：输入镜ＩＭ和耦合输出镜构成光路长大概30ｍｍ的紧凑型腔。ＩＭ镀对抽运光波长８０８ｎｍ高透射（主要透射率Ｔ超过95％左右），对振荡激光波长1.06μｍ高反射的膜系；ＯＣ是耦合输出镜片，镀对振荡激光波长1.06μｍ部分反射的膜系。测试时期储备面向１．０６μｍ激光的腔镜与ＰＢＳ，完成各个波段的激光输出需要取代不同腔镜与ＰＢＳ[2]。

　　4.2.3实验数据记录及处理：

　　对掺钕钒酸钇晶体光谱进行测量，Nd：YVO4晶体主发射峰波在1064.3Nm；功率在3.8W时为π方向，如图3（1）所示；功率在1.52W时为σ方向，如图3（2）所示；

　　（1）实验数据如下：

　　根据采用镀对１０００～１２００ｎｍ增透的ＰＢＳ和对１．０６μｍ激光透射率分别为１5％、20%和３０％的输出镜片对Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体４Ｆ３／２～４Ｉ１１／２跃迁对应１．０６μｍ波段的π和σ偏振激光输出特性进行实验。

　　T分别为15%、20%和30%几个输出开展实验来研究所得实验数据表1

　　吸收功率15%σ方向15%π方向20%σ方向20%π方向30%σ方向30%π方向

　　4.2.4 Nd：YVO4晶体π和σ偏振激光实验结果及分析

　　综上所述实验数据记录得到在T=15%、T=20%、T=30%时的π和σ方向的输出功率的折线图。

　　（1）由表1所得数据进行处理得到如图4结果：

　　经过测试的１．０６μｍ波段π与σ偏振激光输出功率和入射抽运功率之间关联，参考图4可知。根据内容输出功率伴随入射抽运功率的提高而提高。在使用30%透射率的耦合输出镜时，π偏振激光器具备相对高的斜率效率，在所采用的最高抽运功率下得到比使用１5％与20%透射率输出镜更高的输出功率。和π偏振激光进行比较，σ偏振激光因跃迁截面不大，因此阈值过高，输出功率不高。对于后者，采用１5％透射率的耦合输出镜就可以得到相对高的输出功率。最终替换PBS与不同腔镜对Nd:YVO4晶体F3/2-I13/2能级跃迁对应1.34μm波段的π与σ偏振激光输出特性开展深入分析。采用PBS镀对808nm的增透膜,对1.34μm透射率是8%的耦合输出镜,完成上述激光输出。根据结论了解到Ｎｄ：ＹＶＯ４晶体π和σ的偏振在增益上具有明显的不同,然而输出波长类似。

　　（2）分析：

　　利用测试使用PBS自主挑选相应偏振的激光开展振荡,对Nd:YVO4晶体的F3/2~I11/2能级跃迁的偏振激光功能开展分析。挑选四方晶系Nd:YVO4偏振荧光光谱的不同,促使特定偏振的激光实施振荡,造成输出π与σ偏振激光的功能不同。根据上述１．０６μｍ波段π与σ偏振激光输出功率和入射抽运功率之间关系可知，前者伴随入后者的提高而提高。采用30%透射率的输出镜时，π偏振激光器具备很高的斜率效率，在所采用最高抽运功率下得到比使用15％与20%透射率输出镜更高的功率。和π偏振激光进行比较，σ偏振激光因跃迁截面不大、输出功率不高、因此阈值高。测试中使用PBS反射光束对偏振分量反射率高的优点开展自主选偏融合a切Nd：YVO4晶体经过通光方向旋转完成偏振激光的输出。在11W的入射抽运功率中,基于F32-12能级跃迁主要得到了偏振10643nm激光与偏振10667nm激光输出。最终表示Nd:YVO4晶体的偏振激光具备较高转换率,0偏振激光具备较长激光谱线。使用PBS选偏,根据不同异性激光晶体偏振光谱上的不同，全面完成特定偏振的激光输出,对促进激光的特殊使用具有深远价值。

　　激光使用,不管是什么都需要使用激光特点或振荡器的特点，其具备相干的亮度高,所以能变成方向性较好的光束;使用透镜等聚焦,就能把光束汇聚在极小的焦点中;上述就是其余光源缺少的优势。此外,激光振荡的振幅与频率可以自主管控,得到毫微秒亚微秒微微秒乃至亚微微秒的超短光脉冲;也能开展光频与相位调制;得到光的高次谐波与光混频等的频率转换被完成;上述全部是将激光的光电场与物质的非线性彼此影响当做前提，在和物质彼此影响时,因为脉冲能量变高,会得到相应的全新现象,比如强光自聚焦、受激拉曼散射以及受激布里渊散射等相关光学效果；此外在精密加工、超快环节测试部分被普遍使用。激光，是介质被刺激之后完成粒子数反转出现的光放大集合，假如缺少谐振腔，得到的光会被不同方向分散而不能出现激光，所以激光器肯定具有谐振腔。谐振腔方向相同，选择频率相同的光作可以被优点放大，进而限制其余频率与方向的光。不依照谐振腔轴线运动的光子都会被逸出外部，无法和激活介质触碰。其中按照轴线运动的就可以稳定前进，此外经过两反射镜的反射功能持续往返运作出现振荡，运作时期始终和受激粒子相遇而出现受激辐射，促使沿轴线运作的光子持续增加，在腔内产生和传播方向相同、频率与相位一样的激光。激光具备的偏振特点，激光偏振，激假如反射到激光器内会伤害设备，因此激光出现时会利用隔离器，因此表现出偏振特点。激光原本并非偏振，但是在使用时期却成为偏振。根据上述分析，激光是介质被刺激之后完成粒子数反转出现的光放大集合，当前分析较多的就是Nd:YVO4晶体。主要表现出激光发射截面大、泵浦阈值低可完成激光接连运作等优势。最初在上世纪中期开始得到物理领域的重视，且开展深入分析。在撰写本文的时候，我深刻体会到激光的形成和现实价值与应用领域，和掌握到激光晶体的特点。总而言之，掺钕钒酸钇晶体不只是专业的激光晶体，具备无法取代的专业性，在激光泵浦倍频激光器与频率上转换激光部分都具备关键的现实影响，能宽泛的使用在激光通讯、测距、印刷等诸多行业，发展潜能高，具备较大的发展空间[12]。

　　[1]激光原理与技术[M].科学出版社,安毓英,2010

　　[2]俞叶,段延敏,郭俊宏,陈思梦,张栋,张栋,廖小青,朱海永.Nd:YVO_4晶体π和σ偏振激光的实现及性能研究[J].中国激光,2017,44(07):282-286.

　　[3]谢国强.激光二极管泵浦的固体激光器研究[D].复旦大学,2007

　　[4]半导体激光器原理[M].兵器工业出版社,杜宝勋著,2001

　　[5]掺钕钒酸钇晶体的光物理学特性及应用[J].常志扬.科学家.2017(17)

　　[6]半导体激光器泵浦固体激光器实验建设[A].闻春敖,葛剑虹.2006—2010年教育部高等学校光电信息科学与工程专业教学指导分委员会及协作委员会2009年全体会议论文集[C].2009

　　[7]赵宗源,张蕴芝.Nd:YVO4单晶的提拉法生长[J].人工晶体学报,1997,3

　　[8]Joseph T.Verdeyen“Laser electronics”1995年版

　　[9]邹英华孙陶亨《激光物理学》北京大学出版社

　　[10]H.Yu,J.Liu,H.Zhang,A.A.Kaminskii,Z.Wang,J.Wang,Laser Photon Rev.8(2014)847–864

　　[11]王磊，陈晓波，郑东，等.掺钕钒酸钇晶体的光物理学特性及应用[J].中国现代教育装备，2007,10：27-29.

　　[12]王磊，马辉，常崇艳，等.掺钕钒酸钇晶体的光物理学特性及应用[C]//北京高教学会实验室工作研究会2007年学术研讨会论文集，2007：409-412.endprint

　　[13]S.Y.Zhang,H.T.Huang,M.J.Wang,L.Xu,J.Q.Xu,W.B.Chen,J.L.He,B.Zhao,Opt.Commun.284(2011)1342–1345.

　　时光匆匆，白驹过隙，我的大学生活就要结束了，虽然心里纵有千万的不舍和遗憾，但是结束的钟声已敲响，重新起航的号角又响起了。回忆这四年的大学美好生活，其中酸甜苦辣只有自己可以体会，但是所有的经历都是我人生的财富，假如让我用一个词来叙述我的学习生涯，那就是“感谢”。

　　感谢我的学院，在稳定和谐温暖的环境中度过四年是我的幸运。学校的所有老师都具备精益求精的工作理念，因人施教的崇高师德，所有授课老师的授课都为我此后工作奠定了良好的基础，老师严谨的教育理念和宽广的胸怀，也是值得我们学习的。还有像家人一样照顾我们的民族之家的所有老师们，谢谢您们，长时间离开自己的家人来这里关心和包容我们的一切。还有我的四年不离不弃的舍友们，同一个屋檐下生活了四年，感谢你们对我一直以来的陪伴，节假日不回家陪我，每天嘘寒问暖，给我家的感觉。还要感谢实习期间一直关心我的你们。

　　感恩无条件为我付出的导师，多次在百忙中来实验室指导实验研究，准时提醒我论文进度和内容和格式的要求，又帮我指导和修改论文，感谢一直以来您的默默付出，感恩你们的鼓励和容忍；感谢一起做研究实验的研究生师兄耐心的解答和带领做好实验每一个细节，得不出理想结果时又很乐观的鼓励我，并且一直做到最后实验结果分析；感谢家人，正是因为你们的爱和无私奉献，我才可以无忧无虑的学习和生活，才能顺利完成学业！